message:m,rd:{
[ ((<IGModel-SW 正二十面体格子全球浅水モデルを用いた Williamson et al. (1992) の標準実験結果|URL:./standard_test_Williamson_1992.htm>))] 
= テストケース 5: 孤立した山岳を越える帯状流

== 計算設定

* 水平解像度 : glevel 6 (水平格子間隔 約 112 km)
* 水平空間微分の評価法 : 有限体積法
* 時間刻み : 120 秒
* 時間積分法 : 3 次の Adams=Bashforth 法 
* 剛体回転軸と地球に固定されたデカルト座標の z 軸がなす角 : 0 ラジアン

詳細は ((<NAMELIST ファイル|URL:./TestCase5_src/SPRGC_glevel6_alpha0.nml>)) を参照のこと.

== 計算結果
}

#label::<hr>
label::<hr> 初期値 (t=0) </br><hr>
label::<hr>
SPRGC_glevel6_alpha0_huv_t0.png::流体の表面高度と水平速度分布
SPRGC_glevel6_alpha0_v_t0.png::南北速度分布
SPRGC_glevel6_alpha0_hs.png::下部境界の地形の高度場
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#label::<hr>
label::<hr> 約 2.5 日後 (t=216000 sec) </br><hr>
label::<hr>
SPRGC_glevel6_alpha0_huv_t216000.png::流体の表面高度と水平速度分布
SPRGC_glevel6_alpha0_v_t216000.png::南北速度分布


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#label::<hr>
label::<hr> 約 5 日後 (t=432000 sec) </br><hr>
label::<hr>
SPRGC_glevel6_alpha0_huv_t432000.png::流体の表面高度と水平速度分布
SPRGC_glevel6_alpha0_v_t432000.png::南北速度分布

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#label::<hr>
label::<hr> 約 7.5 日後 (t=648000 sec) </br><hr>
label::<hr>
SPRGC_glevel6_alpha0_huv_t648000.png::流体の表面高度と水平速度分布
SPRGC_glevel6_alpha0_v_t648000.png::南北速度分布

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#label::<hr>
label::<hr> 約 10 日後 (t=864000 sec) </br><hr>
label::<hr>
SPRGC_glevel6_alpha0_huv_t864000.png::流体の表面高度と水平速度分布
SPRGC_glevel6_alpha0_v_t864000.png::南北速度分布

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#label::<hr>
label::<hr> 約 12.5 日後 (t=1080000 sec) </br><hr>
label::<hr>
SPRGC_glevel6_alpha0_huv_t1080000.png::流体の表面高度と水平速度分布
SPRGC_glevel6_alpha0_v_t1080000.png::南北速度分布

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#label::<hr>
label::<hr> 約 15 日後 (t=1291680 sec) </br><hr>
label::<hr>
SPRGC_glevel6_alpha0_huv_t1291680.png::流体の表面高度と水平速度分布
SPRGC_glevel6_alpha0_v_t1291680.png::南北速度分布

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#label::<hr>
label::<hr> 保存量の時間変化 </br><hr>
label::<hr>
SPRGC_glevel6_alpha0_TE_DISSIP_RATE.png::全エネルギーの散逸率の時間変化( |TE-TE0|/TE0 )
SPRGC_glevel6_alpha0_PE_DISSIP_RATE.png::ポテンシャルエンストロフィーの散逸率時間変化( |PE-PE0|/PE0 )